То есть это решение фотонного типа. Нельзя сказать, что это решение дейст
вительно описывает фотон, потому что у фотонов есть много определяющих и
х свойств, которые здесь пока не получены (не обнаружены). Скажем, связь ме
жду энергией и частотой Ц знаменитая формула Планка. Но, тем не менее, зде
сь мы имеем какие-то нетривиальные решения на классическом уровне рассм
отрения Ц не электромагнитные волны, а решения с определенной частицеп
одобной структурой, на которой поле обращается в бесконечность, и распро
страняющиеся обязательно со скоростью света. Есть еще, например, спираль
такого же типа, которая тоже «идет» вдоль своей оси симметрии со скорост
ью света.
Покажите, пожалуйста, рисунок № 4. А вот это решение, порождающее более сло
жное частицеподобное образование. Посмотрите, пожалуйста: точечная син
гулярность, то есть точечный заряд, можно сказать, окружен неким фронтом
эллипсоидным, который в начальный момент един, а потом «расщепляется». И
внешняя оболочка «улетает» со скоростью света, а вторая «сжимается», и, в
конце концов, дальше идет очень сложный процесс перестройки этой сингул
ярности. Все соответствующие стадии перестройки легко прослеживаются.
Это даже в какой-то степени «мистический» рисунок, потому что здесь на са
мом деле имеет место еще так называемая многозначность значений поля.
Чтобы пояснить это свойство, давайте посмотрим более простой рисунок № 1
А, 1Б. Вот самое простое (статическое) решение Ц кольцо, которое обладает е
ще неким внутренним вращением или спином. Я буду потом об этом говорить, е
сли успею. Сейчас нам важно, что если мы проходим сквозь кольцо и возвраща
емся обратно, то поле меняет знак: в каждой точке пространства, таким обра
зом, существует два значения поля. И если с точки зрения обычного наблюда
теля вы можете сказать, что оно везде однозначно, то, как только вы проходи
те сквозь кольцо и возвращаетесь в исходную точку, у вас поле меняет знак.

Многозначность вообще естественна для комплексных решений: типичное с
войство комплексных функций как раз Ц многозначность. Здесь она играет
большую роль. И, в частности, с этим свойством связан еще один забавный выв
од этой теории: для всех этих решений все сингулярности, если они имеют за
ряд, то этот электрический заряд должен быть кратен некоторому минималь
ному или «элементарному» заряду.
То есть мы получаем здесь именно то, что мы видим на самом деле в природе. В
едь, с точки зрения обычных уравнений Максвелла, заряд может быть любой. С
ила источника, пожалуйста, любая, закон Кулона: Q на R квадрат при любом Q. А в п
рироде? А в природе у нас есть только элементарные частицы, и каждая из них
обязательно «несет» либо единичный положительный, либо единичный отри
цательный заряд. И только более сложные образования, типа ядра гелия, нап
ример, имеют «двойной» заряд (а другие Ц «тройной» и так далее).
То же самое свойство непосредственно и имеет место в нашей теории. Эта те
ория очень «жесткая», она очень хорошо реализует идею, предложенную Эйнш
тейном много лет назад. Он говорил, что «правильная» теория должна быть, п
о-видимому, настолько жесткой, чтобы она описывала не только изменения п
оля объектов частицеподобных во времени, а чтобы она фиксировала даже во
зможные начальные формы этих объектов. Или в ней, скажем, существование ч
астицы в данный момент здесь означает, что другая частица не может наход
иться в какой-то произвольной точке пространства, а только в определенн
ой, согласованной с положением первой частицы. Это совершенно необычная
ситуация для теории поля. Действительно, в теории поля вы можете задать п
роизвольное распределение поля в начальный момент времени, а потом реши
ть так называемую задачу Коши и проследить, как будет поле изменяться с т
ечением времени. В этой же схеме, в схеме алгебродинамики, где мы решаем на
ши первичные алгебраические уравнения, а из них уже получаем физические
поля и их особенности Ц частицы, как раз у этих частиц непосредственно и
оказывается заряд квантованным: имеют место ограничения на форму и стру
ктуру частиц.
А.Г. Жесткое детерминирование.
В.К. Да, сверхжесткая детерминированность. Но удивительно, что
эта детерминированность очень хорошо отвечает реальному миру. Ни одна ф
изическая теория не дает квантование заряда, оно вносится «ad hoc», «с потолк
а», чтобы соответствовать эксперименту. «Почему все заряды одинаковы?»
Ц спрашивал Уилер Р. Фейнмана, и отвечал: «Потому что это один электрон».

Покажите, пожалуйста, рисунок №7. Здесь я попытался изобразить как раз эту
идею Уилера, которая находит очень богатые ассоциации в данном подходе.
Наш мир представляет собой здесь, как говорят физики и математики, некот
орую гиперповерхность. То есть какое-то подпространство, типа плоскости
или поверхности изогнутой, «вложенное» в пространство большего числа и
змерений. Представьте себе теперь, что физические объекты принадлежат н
е только нашему миру, а всему пространству. Скажем, этот физический объек
т пусть будет модной сейчас струной. Эта струна «живет» во всем простран
стве, она пронизывает наш мир в каких-то определенных точках. Если струна
движется, то эти точки будут смещаться «по листу», и мы будем, по идее Уиле
ра, воспринимать эти точки, как точечные заряды, взаимодействующие между
собой частицы. Представьте себе, что «изгиб» этой струны ушел туда, под ли
ст, тогда заряды приблизятся и аннигилируют. Причем обязательно вместе,
не может пропасть отдельно один заряд.
1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 35 36 37 38 39 40 41 42 43 44 45 46 47 48 49 50 51 52 53 54 55 56 57 58 59 60 61 62 63 64 65 66 67 68 69 70